У нас есть магнитное поле, которое пле­щется то туда, то сюда. Но тогда и электрическое поле не может, как мы раньше предполагали, остаться однородным! Если имеет­ся изменяющееся магнитное поле, то по закону Фарадея должен существовать и контурный интеграл от электрического поля. Так что если существует заметное магнитное поле (а так и бы­вает на высоких частотах), то электрическое поле не может быть на всех расстояниях от центра одинаковым. Оно должно так меняться с r, чтобы криволинейный интеграл от него мог быть равен изменяющемуся потоку магнитного поля.

Посмотрим, сможем ли мы представить себе правильное электрическое поле. Это можно сделать, подсчитав «поправку» к тому, что было на низких частотах,— к однородному полю. Обозначим поле при низких частотах через Е₁, и пусть оно по-прежнему равно Е₀е^iwt, а правильное поле запишем в виде

где E₂— поправка из-за изменения магнитного поля. При любых w мы будем задавать поле в центре конденсатора в виде E₀e^iwt (тем самым определяя Е₀), так что в центре поправки не будет: E₂=0 при r=0.

Чтобы найти Е₂, можно использовать интегральную форму закона Фарадея

Интегралы берутся просто, если вычислять их вдоль линии Г₂, показанной на фиг. 23.4,б и идущей сперва по оси, затем по радиусу вдоль верхней обкладки до расстояния r, потом вер­тикально вниз на нижнюю обкладку и обратно к оси по радиусу. Контурный интеграл от Е₁ вдоль этой кривой, конечно, равен нулю; значит, в интеграл дает вклад только Е₂, и интеграл равен просто —E_z(r)h, где h — зазор между обкладками.